RDM Chapitre 4 能量方法 Méthodes Energétiques
RDM Chapitre 4 能量方法 Méthodes Energétiques
CSA,CCA,Travail
运动学上可允许的位移场和静力学上可允许的内力场
Champ de déplacement cinématiquement admissible & Champ d’effort intérieur statiquement admissible
- “Champ de déplacement cinématiquement admissible”指的是在物理学,特别是可变形介质力学中,需要找到的一种位移场。这个位移场必须满足一些特定的边界条件,并且具有一定的规则性。这些条件定义了“cinématiquement admissible”的位移场的空间,这个空间包含了所有满足边界条件的足够规则的位移场。记为:
- 同样,“Champ d’effort intérieur statiquement admissible”指的是在物理学,特别是连续介质力学中,需要找到的一种内部应力场。这个应力场必须满足一些特定的边界条件,并且具有一定的规则性。这些条件定义了“statiquement admissible”的内部应力场的空间,这个空间包含了所有满足边界条件的足够规则的内部应力场。记为:
给定位移的功和给定力的功
Travail des efforts donnés & Travail des déplacements
受力平衡和静定性
- 一个静力学上可允许的内力场$[\widehat{\mathrm{T}}(s)]$满足外部和内部平衡条件
- 对于静定系统,唯一的运动学上可允许的位移场就是$CSA$。
- 对于超静定系统,我们需要以线性方式表达所有的未知联接变量,这些变量取决于超静力的未知数。
- 因此,外部平衡条件得到了满足。
- 我们可以使用联接变量的表达式来计算内部力矩,这些表达式取决于超静力的未知数。这样,内部平衡条件也得到了满足。
- 设$a_1,…a_h$是超静定的未知数:
例子
- 图中没有标出的信息:长杆受一个向下的力,其线密度为p
- 平衡方程:
- 三个方程四个未知数,设$Y_c$为超静定未知数:
- 得到一组符合约束条件的CSA
能量方程
能量势定理和互补能量定理
Théorème de l’énergie potentielle & Théorème de l’énergie complémentaire
能量势定理 TEP
- 能量势:
- 能量势定理:
在所有运动学上可允许的位移场中,CSA最小化了势能。
互补能量定理 TEC
- 互补能量
- 互补能量定理
在所有静力学上可允许的内部应力场中,CCA最大限度地增加了互补能量。
梅纳布雷亚定理
对于一个理想约束,约束引入的位移为0
- 因此互补能量:
- 对于一个h阶超静定系统
- 静力学方程允许我们根据h个超静定未知数来进行表达$[\hat T]$。
- 最小化$W[\hat T]$可以得到超静定未知数的值。
梅纳布雷亚定理
- 对于一个无摩擦的约束,应变能量相对于约束的任意一个分量的导数为零
例子
- 注意这里虽然在力学上有一个未知数,但是$v(L) = 0$提供了额外的信息可以求出$R_{2B}$
- 外力平衡
- 内力
- 相应的功
- 有功对$R_{2B}$的导数:
麦克斯韦-贝蒂定理和卡斯蒂利亚定理
Théorème de réciprocité(Maxwell-Betti)&Théorème de Castigliano
麦克斯韦-贝蒂/互易定理 TMB
对于任何静定或超静定的弹性系统,如果先施加第一组力,然后在移除后施加第二组力,那么第一组力对于第二组力引起的弹性位移所做的功之和,等于第二组力对于第一组力引起的弹性位移所做的工之和。
- 在第一幅图中,在杆的由此施加了单位力,其带来的位移:
- 在第二幅图中,我们移除了单位力,而施加了新的力$\vec F$,根据TMB,有:
- 因此得到$v^{(2)}(L)$
- 在第三幅图中,引入了一系列的力,根据TMB有:
卡斯蒂利亚定理
应变能相对于局部力(扭矩)的导数等于该点和力施加方向上的位移(旋转)
根据卡斯蒂利亚定理:
同时考虑麦克斯韦-贝蒂定理和卡斯蒂利亚定理
- 求a点位移:
- 在a点添加一个虚拟力
- 使用卡斯蒂利亚定理
- 使F = 0
能量势定理的应用
Application du théorème de l’énergie potentielle
- 假设$[\tilde Ui]$使独立的CCA,则$[\tilde U] = \sum{i = 1}^n\lambda_i[\tilde U_i]$也是一个CCA,如果$[\tilde U_0]$使最小的CCA,则他是$[U]$的最佳近似
矩阵公式
二维弯曲欧拉-伯努利梁
- 根据欧拉-伯努利假设:
- 此时的功:
- 考虑初始条件:$C L: \quad \mathrm{v}(0)=0 \quad \omega(0)=0 \rightarrow \mathrm{v}^{\prime}(0)=0$
- 满足初始条件的一组CCA:$\text { CCA: } \quad \mathrm{v}_1(\mathrm{~s})=\frac{\mathrm{s}^2}{\mathrm{~L}^2} \quad \mathrm{v}_2(\mathrm{~s})=\frac{\mathrm{s}^3}{\mathrm{~L}^3}$
- 替换为矩阵表达方式:
- 其二阶导的平方:
- 代入能量公式:
- 得到K:
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